Arreglos de espejos no planares para la recolecci´on de luz solar Pablo V. Negr´on-Marrero∗ Departamento de Matem´aticas Universidad de Puerto Rico Humacao, PR 00791-4300 Errol Montes–Pizarro† Departamento de Matem´aticas y F´ısica Universidad de Puerto Rico Cayey, PR 00777 Josean Vel´azquez Escuela Superior Petra Mercado Humacao, PR 00791 Febrero, 2013

Resumen En este articulo consideramos un modelo simplificado de un sistema para la recolecci´on de energ´ıa solar que consiste de un arreglo de espejos (heli´ ostato) y una torre colectora. Los espejos no tienen que estar todos a la misma altura. Utilizando un paquete de optimizaci´on comercial, podemos estimar los par´ametros geom´etricos del arreglo que maximizan la recolecci´on total del sistema. ∗ †

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1

1

Introducci´ on

La obtenci´on de energ´ıa limpia y sostenible utilizando fuentes alternas al petroleo es uno de los problemas m´as importantes de este siglo. Las tecnolog´ıas de celdas solares, turbinas y otras han mejorado grandemente pero es necesario seguir explorando con otras alternativas. En este articulo exploramos una de estas otras alternativas basada en arreglos de espejos llamados heli´ostatos. Estos arreglos de espejos dirigen o reflejan la luz solar hacia una torre colectora. La energ´ıa capturada por la torre colectora puede ser utilizada para mover un generador de electricidad. Los heli´ostatos han sido utilizados con ´exito en varios pa´ıses como los Estados Unidos y Espa˜ na1 . T´ıpicamente, los arreglos de espejos de un heli´ostato se arreglan en forma semi–circular en un terreno plano alrededor de la torre colectora, con cada espejo “mirando” hacia la torre. Recientemente se ha demostrado [2] que si los espejos se organizan en un patr´on similar al de las hojas en ciertas plantas [1], entonces la eficiencia del heli´ostato mejora grandemente. En este trabajo comenzamos a estudiar si estos tipos de arreglos ayudan tambi´en a mejorar la eficiencia de un heli´ostato pero cuando los espejos se colocan en un arreglo que no es plano, como por ejemplo, si se colocaran en una colina o monta˜ na. Empezamos a estudiar este problema en el caso especial en que los rayos de luz incidente (del sol), la torre colectora, y las direcciones normales a los espejos, est´an todos en el mismo plano. En la Secci´on 2 derivamos la expresi´on b´asica para la luz reflejada por un solo espejo. Esta expresi´on depende de los par´ametros geom´etricos del espejo (inclinaci´on, largo, distancia de la torre) y de la torre colectora (altura de la torre y el colector), y del ´angulo de inclinaci´on de los rayos de luz incidentes. Esta formula se utiliza ahora en la Secci´on 3 para obtener una expresi´on (cf. (3.5)) para la luz total reflejada por un arreglo de espejos, sin tomar en consideraci´on las interferencias entre espejos. Los espejos ahora pueden estar a alturas diferentes, lo que a˜ nade estas alturas a los par´ametros geom´etricos del arreglo de espejos. En la Secci´on 3.1 calculamos las expresiones para las interferencias entre espejos, las cuales son de dos tipos: por reflexi´on o por bloqueo. Con estas expresiones podemos entonces corregir la formula (3.5). La expresi´on resultante se suma (usando una integral) sobre todos los posibles ´angulos de los rayos incidente, resultando en una funci´on de recolecci´on total (cf. (3.9)) que depende de todos los par´ametros geom´etricos del ar1

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reglo de espejos y torre. El problema ahora es determinar para que valores de los par´ametros geom´etricos, la funci´on de recolecci´on total es m´axima. Dado que los par´ametros geom´etricos satisfacen varias restricciones, dadas por ejemplo por las dimensiones del terreno donde se colocan los espejos, el problema de maximizar que hay que resolver es uno de tipo nolineal y con restricciones. Finalmente en la Secci´on 4 presentamos los resultados num´ericos de una simulaci´on utilizando el programado MATLAB para un arreglo de seis espejos.

2

Caso de un espejo al nivel de la tierra

En la Figura 1 se muestra un diagrama de un espejo o reflector, un rayo incidente y el correspondiente rayo reflejado. Vamos a asumir en esta discusi´on que el rayo incidente, la torre colectora, y la direcci´on normal al espejo (Figura 2), est´an todos en el mismo plano. Si β ∈ (− π2 , π2 ) es el ´angulo que hace el rayo incidente con la direcci´on normal a la tierra (o el piso), y α ∈ (0, π2 ) es el ´angulo que hace el espejo con la horizontal, entonces el ´angulo que hace el rayo reflejado con la horizontal es π2 + β − 2α. (Vea la Figura 1.) Usando ´esto y en referencia a la Figura 2, se puede verificar que la altura a la que el rayo reflejado interseca la linea vertical definida por la torre colectora, est´a dada por: π  h = [D + (L − u) cos α] tan + β − 2α 2 +(L − u) sen α, 0 ≤ u ≤ L. (2.1) En esta ecuaci´on: D = la distancia del extremo inferior del espejo a la torre colectora. L = el largo de la secci´on transversal del espejo. u = el punto desde la parte superior del espejo donde el rayo incidente choca con el espejo. La condici´on para que el rayo reflejado choque con el colector en la torre es que (vea la Figura 2) : H ≤ h ≤ H + R, donde 3

10 rayo incidente

9

8

rayo reflejado

7 β 6

5

4

π 2

u

+ β − 2α

3

2

1 α 0 −10

−8

−6

−4

−2

0

2

Figura 1: Rayo incidente (verde) haciendo un ´angulo β con la vertical, y el correspondiente rayo reflejado (azul) que hace un ´angula π2 + β − 2α con la horizontal. H = la altura de la torre (sin el colector). R = es la altura del colector de luz en el tope de la torre. Esta desigualdad es equivalente a: B − H − R ≤ Au ≤ B − H, donde

π



A = (cos α) tan + β − 2α + sen α, 2 π  B = D tan + β − 2α + LA. 2 Note que como α ∈ (0, π2 ), entonces A > 0 si y solo si  π + β − 2α > − tan α. tan 2

4

(2.2)

110 R 100 90 80 70 H

h 60 50 40 30 20 10 D 0

−20

0

20

40

60

80

100

Figura 2: Diagrama ilustrando un rayo reflejado (azul) que choca o incide con el colector de la torre (rojo). Es razonable suponer que es equivalente a2 :

π 2

+ β − 2α ∈ (− π2 , π2 ), por lo que esta desigualdad

π + β. 2 Esta condici´on lo que indica es que el rayo incidente choca o cae en el lado reflector del espejo. De lo contrario, el rayo incidente es paralelo o choca con la parte de atr´as del espejo. La soluci´on de la desigualdad (2.2) est´a dada ahora por: um ≤ u ≤ uM , α
0 si y solo si π αi < + β. 2 6

(3.4)

Tenemos entonces que la soluci´on de la desigualdad (3.4) es (i)

u(i) m ≤ u ≤ uM , donde (i)

um =

Bi −H−R+ri , Ai (i) um = 0,

(i)

uM = (i)

Bi −H+ri , Ai

uM = 0,

si αi ≥

si αi < π 2

π 2

+ β,

+ β. (i)

(i)

Tomando en consideraci´on que 0 ≤ u ≤ Li , tenemos que Um ≤ u ≤ UM donde ( (i) 0 , si um < 0, (i) = Um (i) min{Li , um } , de lo contrario, ( (i) 0 , si uM ≤ 0, (i) UM = (i) min{Li , uM } , de lo contrario.

As´ı que la cantidad de luz recibida por el receptor por concepto del espejo i es (i) (i) proporcional a UM − Um , y por consiguiente, la correspondiente del arreglo de los n espejos es proporcional a: n X

(i)

(i) (UM − Um ).

(3.5)

i=1

3.1

Interferencia entre espejos

La expresi´on (3.5) no toma en consideraci´on las posibles interferencias entre espejos. Vamos a suponer que estas interferencias ocurren u ´nicamente entre un espejo dado y el que esta en frente de ´este. Examinaremos dos tipos de interferencia: aquella cuando un rayo de luz reflejado por un espejo choca con el espejo de enfrente (interferencia por reflexi´ on), y cuando el espejo de enfrente bloquea parcial o totalmente al espejo detr´as de ´este (interferencia por bloqueo). 3.1.1

Interferencia por reflexi´ on

En referencia a la Figura 3, tenemos que podemos tratar este caso como uno donde el rayo reflejado debe chocar con una “torre” ficticia de altura 7

Li−1 sen αi−1 . Usando que el borde inferior del i–esimo espejo, est´a a una distancia de Di − Di−1 − Li−1 cos αi−1 de esta torre ficticia, tenemos sustituyendo ´esto por D en la formula (2.1), que la altura hi que se muestra en la Figura 3 est´a dada por π  hi = [Di − Di−1 − Li−1 cos αi−1 + (Li − u) cos αi ] tan + β − 2αi 2 +(Li − u) sen αi , 0 ≤ u ≤ Li , 2 ≤ i ≤ n. En la Figura 3 los espejos se muestran al mismo nivel, pero tomando en consideraci´on que se encuentran a alturas ri−1 , ri respectivamente, tenemos que la condici´on de interferencia por reflexi´ on entre los espejos i − 1 e i es que: 0 ≤ hi + ri − ri−1 ≤ Li−1 sen αi−1 , 2 ≤ i ≤ n. Despejando esta desigualdad para u llegamos a que

10 9 8 Li−1 sin αi−1 7

u

6 5 4

Li Li−1 hi

3 2 1 αi 0 −6

−4

−2

Li−1 cos αi−1 0

2

4

αi−1 6

8

10

Figura 3: Diagrama ilustrando un rayo reflejado (azul) interfiriendo con el espejo de enfrente. (i)

b(i) m ≤ u ≤ bM , donde (i)

bm =

Ci +ri −ri−1 −Li−1 sin αi−1 , Ai (i) (i) bm = 0, bM

(i)

bM =

Ci +ri −ri−1 , Ai

si αi
0, φi =      π + tan−1 ( ωνii ) , ωi < 0. Se deduce entonces que la condici´on necesaria para interferencia por bloqueo es que el rayo de luz incidente cumpla con π − β < φi . 2 No todos los rayos incidentes que cumplan con esta condici´on hay que descartarlos. Se descartar´an solo aquellos rayos incidentes debajo de la recta incidente (`β ) que se muestra en la Figura 4, y que chocar´ıan con el espejo i de no estar el espejo i − 1. Necesitamos pues buscar la intersecci´on de la recta `β con la recta determinada por el espejo i. Se puede verificar que esta intersecci´on ocurre en el punto con abscisa3 : x = −Di +

ωi tan( π2 − β) − νi . tan( π2 − β) + tan αi

(3.8)

Se puede verificar (Ap´endice A) que siempre x ≤ −Di . No obstante, para garantizar que el punto con esta abscisa corresponda a un punto en el espejo i, modificamos x a: xˆ = max {−Di − Li cos αi , x} . 3

Para obtener la expresi´on de la abscisa del punto de intersecci´on, se coloc´o el eje de ”y” en la torre colectora. Al hacer ´esto, la parte inferior del i-esimo espejo tiene abscisa −Di .

10

El punto en el espejo i que buscamos4 tiene coordenadas (ˆ x, yˆ) donde5 yˆ = ri − (ˆ x + Di ) tan αi . La interferencia por bloqueo est´a dada entonces por el intervalo [ˆ u(i) , Li ] donde  1/2 uˆ(i) = (ˆ x + Di + Li cos αi )2 + (ri + Li sin αi − yˆ)2 . 3.1.3

Formula para la recolecci´ on neta (i)

(i)

La interferencia del espejo i es la intersecci´on del intervalo [Um , UM ] con la (i) (i) u(i) , Li ]. Las u’s correspondientes a esta uni´on de los intervalos [Bm , BM ] y [ˆ (i) (i) intersecci´on, se tienen que eliminar de [Um , UM ], quedando el conjunto n o (i) (i) (i) (i) Ii = [Um , UM ] \ [Bm , BM ] ∪ [ˆ u(i) , Li ] . Podemos ahora modificar la suma (3.5) para obtener que la cantidad de luz total recibida (eliminando la interferencia) por el receptor es proporcional a: (1) UM

−

(1) Um

+

n X

largo (Ii ) .

i=2

Esta expresi´on corresponde al ´angulo de incidencia β. Para ´angulos incidentes β tal que β0 < β < β1 , tendr´ıamos que la recolecci´on total est´a dada por: # Z β1 " n X (1) (1) I= UM − Um + largo (Ii ) dβ. (3.9) β0

i=2

Note que I es una funci´on de los ri ’s, αi ’s, Li ’s, y Di ’s. El problema es determinar para que valores de ´estas variables, la funci´on I asume un valor m´aximo sujeto a que: 0 ≤ ri ≤ rM ,

0 ≤ Di ≤ DM , 0 ≤ αi ≤ π2 , D1 ≤ D2 ≤ · · · ≤ Dn ,

i = 1, 2, . . . , n,

donde rM y DM son valores dados. Para las Li ’s podemos suponer que son dadas de antemano o que 0 ≤ Li ≤ LM para i = 1, 2, . . . , n, con LM 4

Este punto no es necesariamente el de intersecci´on entre `β con la recta determinada por el espejo i, pero es un punto en el espejo Li . 5 La ecuaci´on de la recta que pasa por el espejo i es y = ri − (x + Di ) tan αi .

11

dado. Finalmente, si los espejos est´an colocados en una ladera o monta˜ na con ´angulo de inclinaci´on γ, entonces los ri ’s quedan prescritos por: ri = (Di − F ) tan γ,

i = 1, 2, . . . , n,

donde F es la distancia desde la falda de la monta˜ na a la torre colectora, y los ´angulos αi ’s ahora deben cumplir con γ ≤ αi ≤ π2 para i = 1, 2, . . . , n.

4

Resultados num´ ericos

Se desarroll´o un programa utilizando la funci´on fmincon de MATLAB para aproximar un m´aximo de (3.9) cuando los espejos se colocan en una ladera con ´angulo γ de inclinaci´on y con los largos de los espejos dados. Las desconocidas en este caso son los {Di } y los {αi } que deben cumplir con las restricciones de que: π 0 ≤ D1 ≤ D2 ≤ · · · ≤ Dn ≤ DM , γ ≤ αi ≤ . 2 La integral en (3.9) se aproxim´o utilizando la regla del trapecio. Para la simulaci´on se utilizaron n = 6 espejos colocados en una ladera con inclinaci´on de π6 . La base de la ladera de coloc´o a 30 metros de la torre colectora la cual tiene 100 metros de altura con un colector de 10 metros. Se tom´o DM = 100 metros y el largo de los espejos fue de 10 metros cada uno. Los ´angulos y distancias iniciales de la base de los espejos a la torre colectora se tomaron como sigue: α1 = 0.4, α2 = 0.3, D1 = 30, D2 = 40,

α3 = 0.2, D3 = 50,

α4 = 0.2, D4 = 60,

α5 = 0.2, α6 = 0.2, D5 = 70, D6 = 80.

Se le asign´o la opci´on a la subrutina fmincon para que aproximar´a las derivadas requeridas usando diferencias finitas. Luego de 176 iteraciones la subrutina fmincon se detuvo con un valor m´aximo aproximado para (3.9) de 3.783222. Los valores ´optimos obtenidos para los {Di } y los {αi } fueron: α1 = 0.7232, α2 = 0.8075, α3 = 0.8852, α4 = 0.9329, α5 = 1.0265, α6 = 1.1508, D1 = 48.1124, D2 = 57.7566, D3 = 67.6514, D4 = 78.0197, D5 = 89.4054, D6 = 99.1914, 12

100

80

60

40

20

0

−120

−100

−80

−60

−40

−20

0

20

Figura 5: Arreglo ´optimo para seis espejos colocados en una ladera. Los haces rojos representan los bloques de luz reflejados y las lineas verdes representan algunos de los rayos incidentes para β = 1. con un error relativo del orden de 10−6 . Note que la soluci´on ´optima coloca los espejos a unas distancias entre ellos de aproximadamente unos 10 metros minimizando o reduciendo as´ı las interferencias entre espejos. Igualmente observe que los espejos m´as cerca de la torre est´an m´as inclinados que los espejos m´as distantes. Esto resulta en que los espejos que est´an m´as cerca colectan la mayor parte de la luz en la ma˜ nana (β ≈ π2 ), mientras los espejos m´as distantes colectan la mayor parte de la luz cerca de media ma˜ nana en adelante. En la Figura 5 mostramos un diagrama del arreglo de espejos ´optimo al momento en que β = 1. Los haces rojos representan los bloques de luz reflejados por los espejos correspondientes mientras que las lineas verdes representan algunos de los rayos incidentes.

5

Conclusiones

Hemos presentado un modelo bastante simple de un sistema para la recolecci´on de luz solar que consiste de un arreglo de espejos y una torre colectora. El modelo permite que los espejos puedan estar a alturas diferentes como ser´ıa en el caso en que ´estos se colocan en la ladera de una monta˜ na. El modelo 13

se puede utilizar determinar de forma num´erica los par´ametros geom´etricos del sistema que maximizan la recolecci´on total de luz. No obstante, para poder derivar conclusiones de utilidad m´as practica, es necesario incorporar al modelo varios de las consideraciones f´ısicas y de ingenier´ıa que se han dejado fuera. Por ejemplo, el problema real es uno en tres dimensiones donde los rayos incidente y reflejados est´an caracterizados por dos ´angulos. M´as a´ un, los espejos no son necesariamente reflectores perfectos ya que siempre hay absorci´on por parte de ´estos, al igual que el colector de la torre que no tiene un grado de absorci´on total o perfecto. Tambi´en esta el asunto del ´angulo de salida y puesta del sol, cuan alto ´este cruza durante el d´ıa, efectos atmosf´ericos, cosas que dependen en gran parte de la localizaci´on (latitud y longitud) del arreglo de espejos. En un trabajo futuro estudiaremos un modelo que considere algunos o todos de estos aspectos.

A

Sobre la intersecci´ on de `β con Li

En este ap´endice verificamos que la abscisa x (cf. (3.8)) de la intersecci´on entre `β y la recta determinada por el espejo Li (Figura 4), satisface que x ≤ −Di . Recuerde que estamos suponiendo que en (3.6) siempre νi ≥ 0 por lo que es suficiente considerar solo el signo de ωi . 1. (Caso ωi ≥ 0) En este caso φi ∈ [0, π2 ]. Como π2 − β ∈ [0, π], la condici´on de interferencia por bloqueo π2 − β < φi entonces garantiza que tan( π2 − β) > 0. Si ωi = 0 tenemos inmediatamente de (3.8) que x ≤ −Di . Si ωi > 0, entonces la condici´on de interferencia por bloqueo implica que tan( π2 − β) < tan φ, es decir que tan(

π − β) − tan φ < 0. 2

Si re-escribimos (3.8) como:  x = −Di + ωi

 tan( π2 − β) − tan φi , tan( π2 − β) + tan αi

(A.10)

tenemos entonces que tambi´en x ≤ −Di . 2. (Caso ωi < 0) En este caso φi ∈ ( π2 , π). La condici´on de interferencia por bloqueo π2 − β < φi incluye la posibilidad de que π2 − β = π2 , 14

i.e., β = 0. En tal caso `β es vertical (Figura 4) por lo que hay que modificar (3.8) a x = −Di−1 − Li−1 sin αi−1 . De ωi < 0, tendr´ıamos inmediatamente que x ≤ −Di . Tenemos ahora dos sub–casos. (a) (β > 0) En este caso tan( π2 − β) > 0, y como tan φi < 0, tenemos de (A.10) que x ≤ −Di . (b) (β < 0) La condici´on b´asica de reflexi´on αi < π2 + β garantiza ahora que: π π < − β < π − αi < π. 2 2 Tenemos entonces que tan( π2 − β) < tan(π − αi ) = − tan αi , es decir que π tan( − β) + tan αi < 0. 2 De la condici´on de interferencia por bloqueo π2 − β < φi tenemos que π π < − β < φi < π, 2 2 π por lo que tan( 2 − β) < tan φi , es decir que tan(

π − β) − tan φi < 0. 2

Tenemos ahora usando (A.10) que nuevamente x ≤ −Di .

Referencias [1] King, S., Beck, F., and L¨ uttge, U., On the mystery of the golden angle in phyllotaxis, Plant, Cell and Environment, 27: 685-695, 2004. [2] Noone, C.J., Torrilhon, M., and Mitsos, A., Heliostat field optimization: A new computationally efficient model and biomimetic layout, Solar Energy, 86: 792-803, 2012.

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